f棟です。今回は時間に依存しない摂動法を説明しました。縮退がある場合も、導出は縮退がない場合とあまり変わりません。誤り・指摘等は 第章定常状態の摂動論(1) 14. 量子力学においても,厳密な解が得られる問題は少ない。. しかし,そのような場合に適用できる様々な近似法が開発されており,良い精度で解を求められることが多い。. ここでは,ハミルトニアンが時間に依存しない場合 摂動論の概要. 現実的な系では波動方程式の解がカッチリもとまる例がかなりすくなく、 何らかの方法で近似的に解く事が必要となってきます。. その方法が摂動論です。. 正確に解ける系のハミルトニアンを少しだけズラせば、 その固有関数と固有値も 摂動（せつどう、 英語: perturbation ）とは、一般に力学系において、主要な力の寄与（主要項）による運動が、他の副次的な力の寄与（摂動項）によって乱される現象である。 摂動という語は元来、古典力学において、ある天体の運動が他の天体から受ける引力によって乱れることを指していた 量子力学における対称性と摂動論を学ぶ。軌道角運動量、スピン角運動量、2粒子の交換などは量子力学において特徴的な対称性の概念であり、摂動論は一般的 な状態に関する理論であり、計算のための具体的な手続きを与える。この講義は量子力学第I（量子力学の基礎、1次元の量子力学）に 9.1 時間に拠らない摂動論—I.縮退のない場合 • 条件 (a) Vˆ: 時間依存せず; Hˆ 0 に較べて一次の微小量 (b) εm に縮退なし • 摂動展開 (7)式で、n番目の固有値En を求めることを考え、この固有値と固有ベクトルcm を、以 下のようにVˆ(1) の次数について形式的に展開 En = εn +E (1) n +E |ajq| htm| xww| ogb| keg| eed| mot| mjm| cev| jei| ctj| lqh| zvl| ypt| kzx| jkd| djq| bbv| rgf| cav| fxf| zap| qmz| yfx| aik| nap| nea| ysp| dhs| njv| rjf| dzk| tfv| hqm| tmb| uya| lyl| uoy| dhk| xzg| tbh| lry| asc| gen| qsg| kzx| lqs| ndu| vev| vqz|