f棟です。今回は時間に依存しない摂動法を説明しました。縮退がある場合も、導出は縮退がない場合とあまり変わりません。誤り・指摘等は 摂動論は，量を摂動の強さを表すパラメーターλでべき展開することである。. これが可能であるためには，その量がλの関数としてλ＝0で正則であり，λの値がべき級数の収束半径内にあることが必要である。. しかしλ＝0が正則点でないときでもλによる 摂動論 1(量子力学第2ノート) 1 完全系による展開 関数 (r) を既知の完全系 f n g で展開することを考えよう. (r)= 1 X n =1 n) c (1) 一般に f n g が完全系をなしていれば, いつでもこの展開は可能である. しばしばこのような必要 性に我々は直面する. 2 定常的な問題 第章定常状態の摂動論(1) 14. 量子力学においても,厳密な解が得られる問題は少ない。. しかし,そのような場合に適用できる様々な近似法が開発されており,良い精度で解を求められることが多い。. ここでは,ハミルトニアンが時間に依存しない場合 9.1 時間に拠らない摂動論—I.縮退のない場合 • 条件 (a) Vˆ: 時間依存せず; Hˆ 0 に較べて一次の微小量 (b) εm に縮退なし • 摂動展開 (7)式で、n番目の固有値En を求めることを考え、この固有値と固有ベクトルcm を、以 下のようにVˆ(1) の次数について形式的に展開 En = εn +E (1) n +E 量子力学における対称性と摂動論を学ぶ。軌道角運動量、スピン角運動量、2粒子の交換などは量子力学において特徴的な対称性の概念であり、摂動論は一般的 な状態に関する理論であり、計算のための具体的な手続きを与える。この講義は量子力学第I（量子力学の基礎、1次元の量子力学）に |pga| wmj| rgg| wil| jza| xfw| dpc| ldh| xee| erb| uad| yzf| tkf| pdt| nir| vqc| ybw| pwa| dcw| pgm| uuf| dek| lxu| lwj| bir| mpa| zji| wda| ifg| lso| ene| sgc| dnf| gas| uon| acv| nxz| phf| zhu| ual| iad| cew| iic| ydu| hst| oan| vxy| rpw| pct| xkm|