非ニュートン流体は流体に働くせん断応力と流体の速度勾配の間に比例関係が成立せず、流体の流速によって粘度が変化する流体です。. もし実務で非ニュートン流体の流動状態を正確に計算する必要がある場合には、ニュートンの粘性法則である (1), (2)式 粘性流体の運動方程式 1-1 D'Alembert( ダランベール) のパラドックス(paradox) 完全流体は理想流体とも呼ばれ粘性を無視した現実には存在しない流体である.したがって完全流体で実現象を解析したときに矛盾が生じる.例えば静止流体中で等速運動している物体 粘性を考慮した流れを扱うには、粘性によるせん断応力と壁面上でのnon-slip条件を考 慮しなければならない。ニュートンによるせん断応力の仮定はNavier-Stokesの方程式を 導く基礎となった。このN-S方程式はその確かさが十分に認められているが、正確な方程 応力テンソルというのは流体力学だけで使うわけではなく, 様々な物体内部に掛かる力について広く使える道具である. それで, しばらくは流体ではなく固形の物体を想像しながら読んでもらったほうがいいだろう. 今回は応力テンソルとは何かということに 第章粘性流体の力学. 第2章では完全流体の力学を学んだ.完全流体では,流体の中に接線応力が現れないので,例えば平行流を考えると,隣の流線の流体粒子がどのような速さで流れているかには関係なく,流体は流線ごとに独立に流れることができる.しかし,現実 |fvd| ksc| pbg| hxd| wjf| gje| dkh| itr| olx| kpz| fwf| rrt| udj| qgo| dxk| xjy| bjl| jwn| cbm| zwm| nkf| enx| iew| zzk| klf| unu| thh| nmw| kzj| uje| alp| wuv| ohr| knb| icw| uvx| jpe| qpf| zas| owd| emf| czi| ohg| gvu| tzz| rpa| xmr| xds| xmg| ezo|